PYTHIA8/pythia8145/htmldoc/HiggsProcesses.html

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   3 <title>Higgs Processes</title>
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   7 <body>
   8
   9 <h2>Higgs Processes</h2>
  10
  11 This page documents Higgs production within and beyond the Standard Model
  12 (SM and BSM for short). This includes several different processes and,
  13 for the BSM scenarios, a large set of parameters that would only be fixed
  14 within a more specific framework such as MSSM. Two choices can be made
  15 irrespective of the particular model:
  16
  17 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> Higgs:cubicWidth &nbsp;</strong>
  18  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
  19 The partial width of a Higgs particle to a pair of gauge bosons,
  20 <i>W^+ W^-</i> or <i>Z^0 Z^0</i>, depends cubically on the
  21 Higgs mass. When selecting the Higgs according to a Breit-Wigner,
  22 so that the actual mass <i>mHat</i> does not agree with the
  23 nominal <i>m_Higgs</i> one, an ambiguity arises which of the
  24 two to use [<a href="Bibliography.html" target="page">Sey95</a>]. The default is to use a linear
  25 dependence on <i>mHat</i>, i.e. a width proportional to
  26 <i>m_Higgs^2 * mHat</i>, while <code>on</code> gives a
  27 <i>mHat^3</i> dependence. This does not affect the widths to
  28 fermions, which only depend linearly on <i>mHat</i>.
  29 This flag is used both for SM and BSM Higgses.
  30
  31
  32 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> Higgs:runningLoopMass &nbsp;</strong>
  33  (<code>default = <strong>on</strong></code>)<br/>
  34 The partial width of a Higgs particle to a pair of gluons or photons,
  35 or a <i>gamma Z^0</i> pair, proceeds in part through quark loops,
  36 mainly <i>b</i> and <i>t</i>. There is some ambiguity what kind
  37 of masses to use. Default is running MSbar ones, but alternatively
  38 fixed pole masses are allowed (as was standard in PYTHIA 6), which
  39 typically gives a noticeably higher cross section for these channels.
  40 (For a decay to a pair of fermions, such as top, the running mass is
  41 used for couplings and the fixed one for phase space.)
  42
  43
  44 <h3>Standard-Model Higgs, basic processes</h3>
  45
  46 This section provides the standard set of processes that can be
  47 run together to provide a reasonably complete overview of possible
  48 production channels for a single SM Higgs.
  49 The main parameter is the choice of Higgs mass, which can be set in the
  50 normal <code>ParticleData</code> database; thereafter the properties
  51 within the SM are essentially fixed.
  52
  53 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsSM:all &nbsp;</strong>
  54  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
  55 Common switch for the group of Higgs production within the Standard Model.
  56
  57
  58 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsSM:ffbar2H &nbsp;</strong>
  59  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
  60 Scattering <i>f fbar -> H^0</i>, where <i>f</i> sums over available
  61 flavours except top. Related to the mass-dependent Higgs point coupling
  62 to fermions, so at hadron colliders the bottom contribution will
  63 dominate.
  64 Code 901.
  65
  66
  67 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsSM:gg2H &nbsp;</strong>
  68  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
  69 Scattering <i>g g -> H^0</i> via loop contributions primarily from
  70 top.
  71 Code 902.
  72
  73
  74 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsSM:gmgm2H &nbsp;</strong>
  75  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
  76 Scattering <i>gamma gamma -> H^0</i> via loop contributions primarily
  77 from top and <i>W</i>.
  78 Code 903.
  79
  80
  81 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsSM:ffbar2HZ &nbsp;</strong>
  82  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
  83 Scattering <i>f fbar -> H^0 Z^0</i> via <i>s</i>-channel <i>Z^0</i>
  84 exchange.
  85 Code 904.
  86
  87
  88 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsSM:ffbar2HW &nbsp;</strong>
  89  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
  90 Scattering <i>f fbar -> H^0 W^+-</i> via <i>s</i>-channel <i>W^+-</i>
  91 exchange.
  92 Code 905.
  93
  94
  95 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsSM:ff2Hff(t:ZZ) &nbsp;</strong>
  96  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
  97 Scattering <i>f f' -> H^0 f f'</i> via <i>Z^0 Z^0</i> fusion.
  98 Code 906.
  99
 100
 101 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsSM:ff2Hff(t:WW) &nbsp;</strong>
 102  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 103 Scattering <i>f_1 f_2 -> H^0 f_3 f_4</i> via <i>W^+ W^-</i> fusion.
 104 Code 907.
 105
 106
 107 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsSM:gg2Httbar &nbsp;</strong>
 108  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 109 Scattering <i>g g -> H^0 t tbar</i> via <i>t tbar</i> fusion
 110 (or, alternatively put, Higgs radiation off a top line).
 111 Warning: unfortunately this process is rather slow, owing to a
 112 lengthy cross-section expression and inefficient phase-space selection.
 113 Code 908.
 114
 115
 116 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsSM:qqbar2Httbar &nbsp;</strong>
 117  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 118 Scattering <i>q qbar -> H^0 t tbar</i> via <i>t tbar</i> fusion
 119 (or, alternatively put, Higgs radiation off a top line).
 120 Warning: unfortunately this process is rather slow, owing to a
 121 lengthy cross-section expression and inefficient phase-space selection.
 122 Code 909.
 123
 124
 125 <h3>Standard-Model Higgs, further processes</h3>
 126
 127 A number of further production processes has been implemented, that
 128 are specializations of some of the above ones to the high-<i>pT</i>
 129 region. The sets therefore could not be used simultaneously
 130 without unphysical doublecounting, as further explained below.
 131 They are not switched on by the <code>HiggsSM:all</code> flag, but
 132 have to be switched on for each separate process after due consideration.
 133
 134 <p/>
 135 The first three processes in this section are related to the Higgs
 136 point coupling to fermions, and so primarily are of interest for
 137 <i>b</i> quarks. It is here useful to begin by reminding that
 138 a process like <i>b bbar -> H^0</i> implies that a <i>b/bbar</i>
 139 is taken from each incoming hadron, leaving behind its respective
 140 antiparticle. The initial-state showers will then add one
 141 <i>g -> b bbar</i> branching on either side, so that effectively
 142 the process becomes <i>g g -> H0 b bbar</i>. This would be the
 143 same basic process as the <i>g g -> H^0 t tbar</i> one used for top.
 144 The difference is that (a) no PDF's are defined for top and
 145 (b) the shower approach would not be good enough to provide sensible
 146 kinematics for the <i>H^0 t tbar</i> subsystem. By contrast, owing
 147 to the <i>b</i> being much lighter than the Higgs, multiple
 148 gluon emissions must be resummed for <i>b</i>, as is done by PDF's
 149 and showers, in order to obtain a sensible description of the total
 150 production rate,  when the <i>b</i> quarks predominantly are produced
 151 at small <i>pT</i> values.
 152
 153 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsSM:qg2Hq &nbsp;</strong>
 154  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 155 Scattering <i>q g -> H^0 q</i>. This process gives first-order
 156 corrections to the <i>f fbar -> H^0</i> one above, and should only be
 157 used to study  the high-<i>pT</i> tail, while <i>f fbar -> H^0</i>
 158 should be used for inclusive production. Only the dominant <i>c</i>
 159 and <i>b</i> contributions are included, and generated separately
 160 for technical reasons. Note that another first-order process would be
 161 <i>q qbar -> H^0 g</i>, which is not explicitly implemented here,
 162 but is obtained from showering off the lowest-order process. It does not
 163 contain any <i>b</i> at large <i>pT</i>, however, so is less
 164 interesting for many applications.
 165 Code 911.
 166
 167
 168 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsSM:gg2Hbbbar &nbsp;</strong>
 169  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 170 Scattering <i>g g -> H^0 b bbar</i>. This process is yet one order
 171 higher of the <i>b bbar -> H^0</i> and <i>b g -> H^0 b</i> chain,
 172 where now two quarks should be required above some large <i>pT</i>
 173 threshold.
 174 Warning: unfortunately this process is rather slow, owing to a
 175 lengthy cross-section expression and inefficient phase-space selection.
 176 Code 912.
 177
 178
 179 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsSM:qqbar2Hbbbar &nbsp;</strong>
 180  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 181 Scattering <i>q qbar -> H^0 b bbar</i> via an <i>s</i>-channel
 182 gluon, so closely related to the previous one, but typically less
 183 important owing to the smaller rate of (anti)quarks relative to
 184 gluons.
 185 Warning: unfortunately this process is rather slow, owing to a
 186 lengthy cross-section expression and inefficient phase-space selection.
 187 Code 913.
 188
 189
 190 <p/>
 191 The second set of processes are predominantly first-order corrections
 192 to the <i>g g -> H^0</i> process, again dominated by the top loop.
 193 We here only provide the kinematical expressions obtained in the
 194 limit that the top quark goes to infinity, but scaled to the
 195 finite-top-mass coupling in <i>g g -> H^0</i>. (Complete loop
 196 expressions are available e.g. in PYTHIA 6.4 but are very lengthy.)
 197 This provides a reasonably accurate description for "intermediate"
 198 <i>pT</i> values, but fails when the <i>pT</i> scale approaches
 199 the top mass.
 200
 201 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsSM:gg2Hg(l:t) &nbsp;</strong>
 202  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 203 Scattering <i>g g -> H^0 g</i> via loop contributions primarily
 204 from top.
 205 Code 914.
 206
 207
 208 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsSM:qg2Hq(l:t) &nbsp;</strong>
 209  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 210 Scattering <i>q g -> H^0 q</i> via loop contributions primarily
 211 from top. Not to be confused with the <code>HiggsSM:qg2Hq</code>
 212 process above, with its direct fermion-to-Higgs coupling.
 213 Code 915.
 214
 215
 216 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsSM:qqbar2Hg(l:t) &nbsp;</strong>
 217  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 218 Scattering <i>q qbar -> H^0 g</i> via an <i>s</i>-channel gluon
 219 and loop contributions primarily from top. Is strictly speaking a
 220 "new" process, not directly derived from <i>g g -> H^0</i>, and
 221 could therefore be included in the standard mix without doublecounting,
 222 but is numerically negligible.
 223 Code 916.
 224
 225
 226 <h3>Beyond-the-Standard-Model Higgs, introduction</h3>
 227
 228 Further Higgs multiplets arise in a number of scenarios. We here
 229 concentrate on the MSSM scenario with two Higgs doublets, but with
 230 flexibility enough that also other two-Higgs-doublet scenarios could
 231 be represented by a suitable choice of parameters. Conventionally the
 232 Higgs states are labelled <i>h^0, H^0, A^0</i> and <i>H^+-</i>.
 233 If the scalar and pseudocalar states mix the resulting states are
 234 labelled <i>H_1^0, H_2^0, H_3^0</i>. In process names and parameter
 235 explanations both notations will be used, but for settings labels
 236 we have adapted the shorthand hybrid notation <code>H1</code> for
 237 <i>h^0(H_1^0)</i>, <code>H2</code> for <i>H^0(H_2^0)</i> and
 238 <code>A3</code> for <i>A^0(H_3^0)</i>. (Recall that the
 239 <code>Settings</code> database does not distinguish upper- and lowercase
 240 characters, so that the user has one thing less to worry about, but here
 241 it causes probles with <i>h^0</i> vs. <i>H^0</i>.) We leave the issue
 242 of mass ordering between <i>H^0</i> and <i>A^0</i> open, and thereby
 243 also that of <i>H_2^0</i> and <i>H_3^0</i>.
 244
 245 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> Higgs:useBSM &nbsp;</strong>
 246  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 247 Master switch to initialize and use the two-Higgs-doublet states.
 248 If off, only the above SM Higgs processes can be used, with couplings
 249 as predicted in the SM. If on, only the below BSM Higgs processes can
 250 be used, with couplings that can be set freely, also found further down
 251 on this page.
 252
 253
 254 <h3>Beyond-the-Standard-Model Higgs, basic processes</h3>
 255
 256 This section provides the standard set of processes that can be
 257 run together to provide a reasonably complete overview of possible
 258 production channels for a single neutral Higgs state in a two-doublet
 259 scenarios such as MSSM. The list of processes for neutral states closely
 260 mimics the one found for the SM Higgs. Some of the processes
 261 vanish for a pure pseudoscalar <i>A^0</i>, but are kept for flexiblity
 262 in cases of mixing with the scalar <i>h^0</i> and <i>H^0</i> states,
 263 or for use in the context of non-MSSM models. This should work well to
 264 represent e.g. that a small admixture of the "wrong" parity would allow
 265 a process such as <i>q qbar -> A^0 Z^0</i>, which otherwise is forbidden.
 266 However, note that the loop integrals e.g. for <i>g g -> h^0/H^0/A^0</i>
 267 are hardcoded to be for scalars for the former two particles and for a
 268 pseudoscalar for the latter one, so absolute rates would not be
 269 correctly represented in the case of large scalar/pseudoscalar mixing.
 270
 271 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:all &nbsp;</strong>
 272  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 273 Common switch for the group of Higgs production beyond the Standard Model,
 274 as listed below.
 275
 276
 277 <h4>1) <i>h^0(H_1^0)</i> processes</h4>
 278
 279 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:allH1 &nbsp;</strong>
 280  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 281 Common switch for the group of <i>h^0(H_1^0)</i> production processes.
 282
 283
 284 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ffbar2H1 &nbsp;</strong>
 285  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 286 Scattering <i>f fbar -> h^0(H_1^0)</i>, where <i>f</i> sums over available
 287 flavours except top.
 288 Code 1001.
 289
 290
 291 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:gg2H1 &nbsp;</strong>
 292  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 293 Scattering <i>g g -> h^0(H_1^0)</i> via loop contributions primarily from
 294 top.
 295 Code 1002.
 296
 297
 298 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:gmgm2H1 &nbsp;</strong>
 299  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 300 Scattering <i>gamma gamma -> h^0(H_1^0)</i> via loop contributions primarily
 301 from top and <i>W</i>.
 302 Code 1003.
 303
 304
 305 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ffbar2H1Z &nbsp;</strong>
 306  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 307 Scattering <i>f fbar -> h^0(H_1^0) Z^0</i> via <i>s</i>-channel <i>Z^0</i>
 308 exchange.
 309 Code 1004.
 310
 311
 312 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ffbar2H1W &nbsp;</strong>
 313  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 314 Scattering <i>f fbar -> h^0(H_1^0) W^+-</i> via <i>s</i>-channel <i>W^+-</i>
 315 exchange.
 316 Code 1005.
 317
 318
 319 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ff2H1ff(t:ZZ) &nbsp;</strong>
 320  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 321 Scattering <i>f f' -> h^0(H_1^0) f f'</i> via <i>Z^0 Z^0</i> fusion.
 322 Code 1006.
 323
 324
 325 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ff2H1ff(t:WW) &nbsp;</strong>
 326  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 327 Scattering <i>f_1 f_2 -> h^0(H_1^0) f_3 f_4</i> via <i>W^+ W^-</i> fusion.
 328 Code 1007.
 329
 330
 331 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:gg2H1ttbar &nbsp;</strong>
 332  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 333 Scattering <i>g g -> h^0(H_1^0) t tbar</i> via <i>t tbar</i> fusion
 334 (or, alternatively put, Higgs radiation off a top line).
 335 Warning: unfortunately this process is rather slow, owing to a
 336 lengthy cross-section expression and inefficient phase-space selection.
 337 Code 1008.
 338
 339
 340 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:qqbar2H1ttbar &nbsp;</strong>
 341  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 342 Scattering <i>q qbar -> h^0(H_1^0) t tbar</i> via <i>t tbar</i> fusion
 343 (or, alternatively put, Higgs radiation off a top line).
 344 Warning: unfortunately this process is rather slow, owing to a
 345 lengthy cross-section expression and inefficient phase-space selection.
 346 Code 1009.
 347
 348
 349 <h4>2) <i>H^0(H_2^0)</i> processes</h4>
 350
 351 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:allH2 &nbsp;</strong>
 352  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 353 Common switch for the group of <i>H^0(H_2^0)</i> production processes.
 354
 355
 356 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ffbar2H2 &nbsp;</strong>
 357  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 358 Scattering <i>f fbar -> H^0(H_2^0)</i>, where <i>f</i> sums over available
 359 flavours except top.
 360 Code 1021.
 361
 362
 363 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:gg2H2 &nbsp;</strong>
 364  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 365 Scattering <i>g g -> H^0(H_2^0)</i> via loop contributions primarily from
 366 top.
 367 Code 1022.
 368
 369
 370 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:gmgm2H2 &nbsp;</strong>
 371  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 372 Scattering <i>gamma gamma -> H^0(H_2^0)</i> via loop contributions primarily
 373 from top and <i>W</i>.
 374 Code 1023.
 375
 376
 377 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ffbar2H2Z &nbsp;</strong>
 378  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 379 Scattering <i>f fbar -> H^0(H_2^0) Z^0</i> via <i>s</i>-channel <i>Z^0</i>
 380 exchange.
 381 Code 1024.
 382
 383
 384 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ffbar2H2W &nbsp;</strong>
 385  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 386 Scattering <i>f fbar -> H^0(H_2^0) W^+-</i> via <i>s</i>-channel <i>W^+-</i>
 387 exchange.
 388 Code 1025.
 389
 390
 391 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ff2H2ff(t:ZZ) &nbsp;</strong>
 392  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 393 Scattering <i>f f' -> H^0(H_2^0) f f'</i> via <i>Z^0 Z^0</i> fusion.
 394 Code 1026.
 395
 396
 397 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ff2H2ff(t:WW) &nbsp;</strong>
 398  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 399 Scattering <i>f_1 f_2 -> H^0(H_2^0) f_3 f_4</i> via <i>W^+ W^-</i> fusion.
 400 Code 1027.
 401
 402
 403 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:gg2H2ttbar &nbsp;</strong>
 404  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 405 Scattering <i>g g -> H^0(H_2^0) t tbar</i> via <i>t tbar</i> fusion
 406 (or, alternatively put, Higgs radiation off a top line).
 407 Warning: unfortunately this process is rather slow, owing to a
 408 lengthy cross-section expression and inefficient phase-space selection.
 409 Code 1028.
 410
 411
 412 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:qqbar2H2ttbar &nbsp;</strong>
 413  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 414 Scattering <i>q qbar -> H^0(H_2^0) t tbar</i> via <i>t tbar</i> fusion
 415 (or, alternatively put, Higgs radiation off a top line).
 416 Warning: unfortunately this process is rather slow, owing to a
 417 lengthy cross-section expression and inefficient phase-space selection.
 418 Code 1029.
 419
 420 <h4>3) <i>A^0(H_3^0)</i> processes</h4>
 421
 422 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:allA3 &nbsp;</strong>
 423  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 424 Common switch for the group of <i>A^0(H_3^0)</i> production processes.
 425
 426
 427 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ffbar2A3 &nbsp;</strong>
 428  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 429 Scattering <i>f fbar -> A^0(H_3^0)</i>, where <i>f</i> sums over available
 430 flavours except top.
 431 Code 1041.
 432
 433
 434 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:gg2A3 &nbsp;</strong>
 435  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 436 Scattering <i>g g -> A^0(A_3^0)</i> via loop contributions primarily from
 437 top.
 438 Code 1042.
 439
 440
 441 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:gmgm2A3 &nbsp;</strong>
 442  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 443 Scattering <i>gamma gamma -> A^0(A_3^0)</i> via loop contributions primarily
 444 from top and <i>W</i>.
 445 Code 1043.
 446
 447
 448 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ffbar2A3Z &nbsp;</strong>
 449  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 450 Scattering <i>f fbar -> A^0(A_3^0) Z^0</i> via <i>s</i>-channel <i>Z^0</i>
 451 exchange.
 452 Code 1044.
 453
 454
 455 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ffbar2A3W &nbsp;</strong>
 456  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 457 Scattering <i>f fbar -> A^0(A_3^0) W^+-</i> via <i>s</i>-channel <i>W^+-</i>
 458 exchange.
 459 Code 1045.
 460
 461
 462 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ff2A3ff(t:ZZ) &nbsp;</strong>
 463  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 464 Scattering <i>f f' -> A^0(A_3^0) f f'</i> via <i>Z^0 Z^0</i> fusion.
 465 Code 1046.
 466
 467
 468 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ff2A3ff(t:WW) &nbsp;</strong>
 469  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 470 Scattering <i>f_1 f_2 -> A^0(A_3^0) f_3 f_4</i> via <i>W^+ W^-</i> fusion.
 471 Code 1047.
 472
 473
 474 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:gg2A3ttbar &nbsp;</strong>
 475  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 476 Scattering <i>g g -> A^0(A_3^0) t tbar</i> via <i>t tbar</i> fusion
 477 (or, alternatively put, Higgs radiation off a top line).
 478 Warning: unfortunately this process is rather slow, owing to a
 479 lengthy cross-section expression and inefficient phase-space selection.
 480 Code 1048.
 481
 482
 483 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:qqbar2A3ttbar &nbsp;</strong>
 484  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 485 Scattering <i>q qbar -> A^0(A_3^0) t tbar</i> via <i>t tbar</i> fusion
 486 (or, alternatively put, Higgs radiation off a top line).
 487 Warning: unfortunately this process is rather slow, owing to a
 488 lengthy cross-section expression and inefficient phase-space selection.
 489 Code 1049.
 490
 491 <h4>4) <i>H+-</i> processes</h4>
 492
 493 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:allH+- &nbsp;</strong>
 494  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 495 Common switch for the group of <i>H^+-</i> production processes.
 496
 497
 498 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ffbar2H+- &nbsp;</strong>
 499  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 500 Scattering <i>f fbar' -> H^+-</i>, where <i>f, fbar'</i> sums over
 501 available incoming flavours. Since couplings are assumed
 502 generation-diagonal, in practice this means <i>c sbar -> H^+</i>
 503 and <i>s cbar -> H^-</i>.
 504 Code 1061.
 505
 506
 507 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:bg2H+-t &nbsp;</strong>
 508  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 509 Scattering <i>b g -> H^+ tbar</i>. At hadron colliders this is the
 510 dominant process for single-charged-Higgs production.
 511 Code 1062.
 512
 513
 514 <h4>5) Higgs-pair processes</h4>
 515
 516 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:allHpair &nbsp;</strong>
 517  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 518 Common switch for the group of Higgs pair-production processes.
 519
 520
 521 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ffbar2A3H1 &nbsp;</strong>
 522  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 523 Scattering <i>f fbar -> A^0(H_3) h^0(H_1)</i>.
 524 Code 1081.
 525
 526
 527 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ffbar2A3H2 &nbsp;</strong>
 528  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 529 Scattering <i>f fbar -> A^0(H_3) H^0(H_2)</i>.
 530 Code 1082.
 531
 532
 533 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ffbar2H+-H1 &nbsp;</strong>
 534  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 535 Scattering <i>f fbar -> H^+- h^0(H_1)</i>.
 536 Code 1083.
 537
 538
 539 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ffbar2H+-H2 &nbsp;</strong>
 540  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 541 Scattering <i>f fbar -> H^+- H^0(H_2)</i>.
 542 Code 1084.
 543
 544
 545 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:ffbar2H+H- &nbsp;</strong>
 546  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 547 Scattering <i>f fbar -> H+ H-</i>.
 548 Code 1085.
 549
 550
 551 <h3>Beyond-the-Standard-Model Higgs, further processes</h3>
 552
 553 This section mimics the above section on "Standard-Model Higgs,
 554 further processes", i.e. it contains higher-order corrections
 555 to the processes already listed. The two sets therefore could not
 556 be used simultaneously without unphysical doublecounting.
 557 They are not controlled by any group flag, but have to be switched
 558 on for each separate process after due consideration. We refer to
 559 the standard-model description for a set of further comments on
 560 the processes.
 561
 562 <h4>1) <i>h^0(H_1^0)</i> processes</h4>
 563
 564 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:qg2H1q &nbsp;</strong>
 565  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 566 Scattering <i>q g -> h^0 q</i>. This process gives first-order
 567 corrections to the <i>f fbar -> h^0</i> one above, and should only be
 568 used to study  the high-<i>pT</i> tail, while <i>f fbar -> h^0</i>
 569 should be used for inclusive production. Only the dominant <i>c</i>
 570 and <i>b</i> contributions are included, and generated separately
 571 for technical reasons. Note that another first-order process would be
 572 <i>q qbar -> h^0 g</i>, which is not explicitly implemented here,
 573 but is obtained from showering off the lowest-order process. It does not
 574 contain any <i>b</i> at large <i>pT</i>, however, so is less
 575 interesting for many applications.
 576 Code 1011.
 577
 578
 579 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:gg2H1bbbar &nbsp;</strong>
 580  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 581 Scattering <i>g g -> h^0 b bbar</i>. This process is yet one order
 582 higher of the <i>b bbar -> h^0</i> and <i>b g -> h^0 b</i> chain,
 583 where now two quarks should be required above some large <i>pT</i>
 584 threshold.
 585 Warning: unfortunately this process is rather slow, owing to a
 586 lengthy cross-section expression and inefficient phase-space selection.
 587 Code 1012.
 588
 589
 590 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:qqbar2H1bbbar &nbsp;</strong>
 591  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 592 Scattering <i>q qbar -> h^0 b bbar</i> via an <i>s</i>-channel
 593 gluon, so closely related to the previous one, but typically less
 594 important owing to the smaller rate of (anti)quarks relative to
 595 gluons.
 596 Warning: unfortunately this process is rather slow, owing to a
 597 lengthy cross-section expression and inefficient phase-space selection.
 598 Code 1013.
 599
 600
 601 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:gg2H1g(l:t) &nbsp;</strong>
 602  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 603 Scattering <i>g g -> h^0 g</i> via loop contributions primarily
 604 from top.
 605 Code 1014.
 606
 607
 608 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:qg2H1q(l:t) &nbsp;</strong>
 609  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 610 Scattering <i>q g -> h^0 q</i> via loop contributions primarily
 611 from top. Not to be confused with the <code>HiggsBSM:qg2H1q</code>
 612 process above, with its direct fermion-to-Higgs coupling.
 613 Code 1015.
 614
 615
 616 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:qqbar2H1g(l:t) &nbsp;</strong>
 617  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 618 Scattering <i>q qbar -> h^0 g</i> via an <i>s</i>-channel gluon
 619 and loop contributions primarily from top. Is strictly speaking a
 620 "new" process, not directly derived from <i>g g -> h^0</i>, and
 621 could therefore be included in the standard mix without doublecounting,
 622 but is numerically negligible.
 623 Code 1016.
 624
 625
 626 <h4>2) <i>H^0(H_2^0)</i> processes</h4>
 627
 628 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:qg2H2q &nbsp;</strong>
 629  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 630 Scattering <i>q g -> H^0 q</i>. This process gives first-order
 631 corrections to the <i>f fbar -> H^0</i> one above, and should only be
 632 used to study  the high-<i>pT</i> tail, while <i>f fbar -> H^0</i>
 633 should be used for inclusive production. Only the dominant <i>c</i>
 634 and <i>b</i> contributions are included, and generated separately
 635 for technical reasons. Note that another first-order process would be
 636 <i>q qbar -> H^0 g</i>, which is not explicitly implemented here,
 637 but is obtained from showering off the lowest-order process. It does not
 638 contain any <i>b</i> at large <i>pT</i>, however, so is less
 639 interesting for many applications.
 640 Code 1031.
 641
 642
 643 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:gg2H2bbbar &nbsp;</strong>
 644  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 645 Scattering <i>g g -> H^0 b bbar</i>. This process is yet one order
 646 higher of the <i>b bbar -> H^0</i> and <i>b g -> H^0 b</i> chain,
 647 where now two quarks should be required above some large <i>pT</i>
 648 threshold.
 649 Warning: unfortunately this process is rather slow, owing to a
 650 lengthy cross-section expression and inefficient phase-space selection.
 651 Code 1032.
 652
 653
 654 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:qqbar2H2bbbar &nbsp;</strong>
 655  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 656 Scattering <i>q qbar -> H^0 b bbar</i> via an <i>s</i>-channel
 657 gluon, so closely related to the previous one, but typically less
 658 important owing to the smaller rate of (anti)quarks relative to
 659 gluons.
 660 Warning: unfortunately this process is rather slow, owing to a
 661 lengthy cross-section expression and inefficient phase-space selection.
 662 Code 1033.
 663
 664
 665 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:gg2H2g(l:t) &nbsp;</strong>
 666  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 667 Scattering <i>g g -> H^0 g</i> via loop contributions primarily
 668 from top.
 669 Code 1034.
 670
 671
 672 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:qg2H2q(l:t) &nbsp;</strong>
 673  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 674 Scattering <i>q g -> H^0 q</i> via loop contributions primarily
 675 from top. Not to be confused with the <code>HiggsBSM:qg2H1q</code>
 676 process above, with its direct fermion-to-Higgs coupling.
 677 Code 1035.
 678
 679
 680 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:qqbar2H2g(l:t) &nbsp;</strong>
 681  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 682 Scattering <i>q qbar -> H^0 g</i> via an <i>s</i>-channel gluon
 683 and loop contributions primarily from top. Is strictly speaking a
 684 "new" process, not directly derived from <i>g g -> H^0</i>, and
 685 could therefore be included in the standard mix without doublecounting,
 686 but is numerically negligible.
 687 Code 1036.
 688
 689
 690 <h4>3) <i>A^0(H_3^0)</i> processes</h4>
 691
 692 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:qg2A3q &nbsp;</strong>
 693  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 694 Scattering <i>q g -> A^0 q</i>. This process gives first-order
 695 corrections to the <i>f fbar -> A^0</i> one above, and should only be
 696 used to study  the high-<i>pT</i> tail, while <i>f fbar -> A^0</i>
 697 should be used for inclusive production. Only the dominant <i>c</i>
 698 and <i>b</i> contributions are included, and generated separately
 699 for technical reasons. Note that another first-order process would be
 700 <i>q qbar -> A^0 g</i>, which is not explicitly implemented here,
 701 but is obtained from showering off the lowest-order process. It does not
 702 contain any <i>b</i> at large <i>pT</i>, however, so is less
 703 interesting for many applications.
 704 Code 1051.
 705
 706
 707 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:gg2A3bbbar &nbsp;</strong>
 708  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 709 Scattering <i>g g -> A^0 b bbar</i>. This process is yet one order
 710 higher of the <i>b bbar -> A^0</i> and <i>b g -> A^0 b</i> chain,
 711 where now two quarks should be required above some large <i>pT</i>
 712 threshold.
 713 Warning: unfortunately this process is rather slow, owing to a
 714 lengthy cross-section expression and inefficient phase-space selection.
 715 Code 1052.
 716
 717
 718 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:qqbar2A3bbbar &nbsp;</strong>
 719  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 720 Scattering <i>q qbar -> A^0 b bbar</i> via an <i>s</i>-channel
 721 gluon, so closely related to the previous one, but typically less
 722 important owing to the smaller rate of (anti)quarks relative to
 723 gluons.
 724 Warning: unfortunately this process is rather slow, owing to a
 725 lengthy cross-section expression and inefficient phase-space selection.
 726 Code 1053.
 727
 728
 729 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:gg2A3g(l:t) &nbsp;</strong>
 730  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 731 Scattering <i>g g -> A^0 g</i> via loop contributions primarily
 732 from top.
 733 Code 1054.
 734
 735
 736 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:qg2A3q(l:t) &nbsp;</strong>
 737  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 738 Scattering <i>q g -> A^0 q</i> via loop contributions primarily
 739 from top. Not to be confused with the <code>HiggsBSM:qg2H1q</code>
 740 process above, with its direct fermion-to-Higgs coupling.
 741 Code 1055.
 742
 743
 744 <p/><code>flag&nbsp; </code><strong> HiggsBSM:qqbar2A3g(l:t) &nbsp;</strong>
 745  (<code>default = <strong>off</strong></code>)<br/>
 746 Scattering <i>q qbar -> A^0 g</i> via an <i>s</i>-channel gluon
 747 and loop contributions primarily from top. Is strictly speaking a
 748 "new" process, not directly derived from <i>g g -> A^0</i>, and
 749 could therefore be included in the standard mix without doublecounting,
 750 but is numerically negligible.
 751 Code 1056.
 752
 753
 754 <h3>Parameters for Beyond-the-Standard-Model Higgs production and decay</h3>
 755
 756 This section offers a big flexibility to set couplings of the various
 757 Higgs states to fermions and gauge bosons, and also to each other.
 758 The intention is that, for scenarios like MSSM, you should use standard
 759 input from the <a href="SUSYLesHouchesAccord.html" target="page">SUSY Les Houches
 760 Accord</a>, rather than having to set it all yourself. In other cases,
 761 however, the freedom is there for you to use. Kindly note that some
 762 of the internal calculations of partial widths from the parameters provided
 763 do not include mixing between the scalar and pseudoscalar states.
 764
 765 <p/>
 766 Masses would be set in the <code>ParticleData</code> database,
 767 while couplings are set below. When possible, the couplings of the Higgs
 768 states are normalized to the corresponding coupling within the SM.
 769 When not, their values within the MSSM are indicated, from which
 770 it should be straightforward to understand what to use instead.
 771 The exception is some couplings that vanish also in the MSSM, where the
 772 normalization has been defined in close analogy with nonvanishing ones.
 773 Some parameter names are asymmetric but crossing can always be used,
 774 i.e. the coupling for <i>A^0 -> H^0 Z^0</i> obviously is also valid
 775 for <i>H^0 -> A^0 Z^0</i> and <i>Z^0 -> H^0 A^0</i>.
 776 Note that couplings usually appear quadratically in matrix elements.
 777
 778 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsH1:coup2d &nbsp;</strong>
 779  (<code>default = <strong>1.</strong></code>)<br/>
 780 The <i>h^0(H_1^0)</i> coupling to down-type quarks.
 781
 782
 783 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsH1:coup2u &nbsp;</strong>
 784  (<code>default = <strong>1.</strong></code>)<br/>
 785 The <i>h^0(H_1^0)</i> coupling to up-type quarks.
 786
 787
 788 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsH1:coup2l &nbsp;</strong>
 789  (<code>default = <strong>1.</strong></code>)<br/>
 790 The <i>h^0(H_1^0)</i> coupling to (charged) leptons.
 791
 792
 793 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsH1:coup2Z &nbsp;</strong>
 794  (<code>default = <strong>1.</strong></code>)<br/>
 795 The <i>h^0(H_1^0)</i> coupling to <i>Z^0</i>.
 796
 797
 798 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsH1:coup2W &nbsp;</strong>
 799  (<code>default = <strong>1.</strong></code>)<br/>
 800 The <i>h^0(H_1^0)</i> coupling to <i>W^+-</i>.
 801
 802
 803 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsH1:coup2Hchg &nbsp;</strong>
 804  (<code>default = <strong>0.</strong></code>)<br/>
 805 The <i>h^0(H_1^0)</i> coupling to <i>H^+-</i> (in loops).
 806 Is <i>sin(beta - alpha) + cos(2 beta) sin(beta + alpha) /
 807 (2 cos^2theta_W)</i> in the MSSM.
 808
 809
 810 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsH2:coup2d &nbsp;</strong>
 811  (<code>default = <strong>1.</strong></code>)<br/>
 812 The <i>H^0(H_2^0)</i> coupling to down-type quarks.
 813
 814
 815 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsH2:coup2u &nbsp;</strong>
 816  (<code>default = <strong>1.</strong></code>)<br/>
 817 The <i>H^0(H_2^0)</i> coupling to up-type quarks.
 818
 819
 820 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsH2:coup2l &nbsp;</strong>
 821  (<code>default = <strong>1.</strong></code>)<br/>
 822 The <i>H^0(H_2^0)</i> coupling to (charged) leptons.
 823
 824
 825 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsH2:coup2Z &nbsp;</strong>
 826  (<code>default = <strong>1.</strong></code>)<br/>
 827 The <i>H^0(H_2^0)</i> coupling to <i>Z^0</i>.
 828
 829
 830 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsH2:coup2W &nbsp;</strong>
 831  (<code>default = <strong>1.</strong></code>)<br/>
 832 The <i>H^0(H_2^0)</i> coupling to <i>W^+-</i>.
 833
 834
 835 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsH2:coup2Hchg &nbsp;</strong>
 836  (<code>default = <strong>0.</strong></code>)<br/>
 837 The <i>H^0(H_2^0)</i> coupling to <i>H^+-</i> (in loops).
 838 Is <i>cos(beta - alpha) + cos(2 beta) cos(beta + alpha) /
 839 (2 cos^2theta_W)</i> in the MSSM.
 840
 841
 842 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsH2:coup2H1H1 &nbsp;</strong>
 843  (<code>default = <strong>1.</strong></code>)<br/>
 844 The <i>H^0(H_2^0)</i> coupling to a <i>h^0(H_1^0)</i> pair.
 845 Is <i>cos(2 alpha) cos(beta + alpha) - 2 sin(2 alpha)
 846 sin(beta + alpha)</i> in the MSSM.
 847
 848
 849 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsH2:coup2A3A3 &nbsp;</strong>
 850  (<code>default = <strong>1.</strong></code>)<br/>
 851 The <i>H^0(H_2^0)</i> coupling to an <i>A^0(H_3^0)</i> pair.
 852 Is <i>cos(2 beta) cos(beta + alpha)</i> in the MSSM.
 853
 854
 855 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsH2:coup2H1Z &nbsp;</strong>
 856  (<code>default = <strong>0.</strong></code>)<br/>
 857 The <i>H^0(H_2^0)</i> coupling to a <i>h^0(H_1^0) Z^0</i> pair.
 858 Vanishes in the MSSM.
 859
 860
 861 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsH2:coup2A3H1 &nbsp;</strong>
 862  (<code>default = <strong>0.</strong></code>)<br/>
 863 The <i>H^0(H_2^0)</i> coupling to an <i>A^0(H_3^0) h^0(H_1^0)</i> pair.
 864 Vanishes in the MSSM.
 865
 866
 867 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsH2:coup2HchgW &nbsp;</strong>
 868  (<code>default = <strong>0.</strong></code>)<br/>
 869 The <i>H^0(H_2^0)</i> coupling to a <i>H^+- W-+</i> pair.
 870 Is <i>sin(beta - alpha)</i> in the MSSM.
 871
 872
 873 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsA3:coup2d &nbsp;</strong>
 874  (<code>default = <strong>1.</strong></code>)<br/>
 875 The <i>A^0(H_3^0)</i> coupling to down-type quarks.
 876
 877
 878 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsA3:coup2u &nbsp;</strong>
 879  (<code>default = <strong>1.</strong></code>)<br/>
 880 The <i>A^0(H_3^0)</i> coupling to up-type quarks.
 881
 882
 883 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsA3:coup2l &nbsp;</strong>
 884  (<code>default = <strong>1.</strong></code>)<br/>
 885 The <i>A^0(H_3^0)</i> coupling to (charged) leptons.
 886
 887
 888 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsA3:coup2H1Z &nbsp;</strong>
 889  (<code>default = <strong>1.</strong></code>)<br/>
 890 The <i>A^0(H_3^0)</i> coupling to a <i>h^0(H_1^0) Z^0</i> pair.
 891 Is <i>cos(beta - alpha)</i> in the MSSM.
 892
 893
 894 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsA3:coup2H2Z &nbsp;</strong>
 895  (<code>default = <strong>1.</strong></code>)<br/>
 896 The <i>A^0(H_3^0)</i> coupling to a <i>H^0(H_2^0) Z^0</i> pair.
 897 Is <i>sin(beta - alpha)</i> in the MSSM.
 898
 899
 900 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsA3:coup2Z &nbsp;</strong>
 901  (<code>default = <strong>0.</strong></code>)<br/>
 902 The <i>A^0(H_3^0)</i> coupling to <i>Z^0</i>.
 903 Vanishes in the MSSM.
 904
 905
 906 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsA3:coup2W &nbsp;</strong>
 907  (<code>default = <strong>0.</strong></code>)<br/>
 908 The <i>A^0(H_3^0)</i> coupling to <i>W^+-</i>.
 909 Vanishes in the MSSM.
 910
 911
 912 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsA3:coup2H1H1 &nbsp;</strong>
 913  (<code>default = <strong>0.</strong></code>)<br/>
 914 The <i>A^0(H_3^0)</i> coupling to a <i>h^0(H_1^0)</i> pair.
 915 Vanishes in the MSSM.
 916
 917
 918 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsA3:coup2Hchg &nbsp;</strong>
 919  (<code>default = <strong>0.</strong></code>)<br/>
 920 The <i>A^0(H_3^0)</i> coupling to <i>H^+-</i>.
 921 Vanishes in the MSSM.
 922
 923
 924 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsA3:coup2HchgW &nbsp;</strong>
 925  (<code>default = <strong>1.</strong></code>)<br/>
 926 The <i>A^0(H_3^0)</i> coupling to a <i>H^+- W-+</i> pair.
 927 Is 1 in the MSSM.
 928
 929
 930 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsHchg:tanBeta &nbsp;</strong>
 931  (<code>default = <strong>5.</strong></code>)<br/>
 932 The <i>tan(beta)</i> value, which leads to an enhancement of the
 933 <i>H^+-</i> coupling to down-type fermions and suppression to
 934 up-type ones. The same angle also appears in many other places,
 935 but this particular parameter is only used for the charged-Higgs case.
 936
 937
 938 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsHchg:coup2H1W &nbsp;</strong>
 939  (<code>default = <strong>1.</strong></code>)<br/>
 940 The <i>H^+-</i> coupling to a <i>h^0(H_1^0) W^+-</i> pair.
 941 Is <i>cos(beta - alpha)</i> in the MSSM.
 942
 943
 944 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsHchg:coup2H2W &nbsp;</strong>
 945  (<code>default = <strong>0.</strong></code>)<br/>
 946 The <i>H^+-</i> coupling to a <i>H^0(H_2^0) W^+-</i> pair.
 947 Is <i>sin(beta - alpha)</i> in the MSSM.
 948
 949
 950 <p/>
 951 Another set of parameters are not used in the production stage but
 952 exclusively for the description of angular distributions in decays.
 953
 954 <p/><code>mode&nbsp; </code><strong> HiggsH1:parity &nbsp;</strong>
 955  (<code>default = <strong>1</strong></code>; <code>minimum = 0</code>; <code>maximum = 3</code>)<br/>
 956 possibility to modify angular decay correlations in the decay of a
 957 <i>h^0(H_1)</i> decay <i>Z^0 Z^0</i> or <i>W^+ W^-</i> to four
 958 fermions. Currently it does not affect the partial width of the
 959 channels, which is only based on the above parameters.
 960 <br/><code>option </code><strong> 0</strong> : isotropic decays.
 961 <br/><code>option </code><strong> 1</strong> : assuming the <i>h^0(H_1)</i> is a pure scalar
 962 (CP-even), as in the MSSM.
 963 <br/><code>option </code><strong> 2</strong> : assuming the <i>h^0(H_1)</i> is a pure pseudoscalar
 964 (CP-odd).
 965 <br/><code>option </code><strong> 3</strong> : assuming the <i>h^0(H_1)</i> is a mixture of the two,
 966 including the CP-violating interference term. The parameter
 967 <i>eta</i>, see below, sets the strength of the CP-odd admixture,
 968 with the interference term being proportional to <i>eta</i>
 969 and the CP-odd one to <i>eta^2</i>.
 970
 971
 972 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsH1:etaParity &nbsp;</strong>
 973  (<code>default = <strong>0.</strong></code>)<br/>
 974 The <i>eta</i> value of CP-violation in the
 975 <code>HiggsSM:parity = 3</code> option.
 976
 977
 978 <p/><code>mode&nbsp; </code><strong> HiggsH2:parity &nbsp;</strong>
 979  (<code>default = <strong>1</strong></code>; <code>minimum = 0</code>; <code>maximum = 3</code>)<br/>
 980 possibility to modify angular decay correlations in the decay of a
 981 <i>H^0(H_2)</i> decay <i>Z^0 Z^0</i> or <i>W^+ W^-</i> to four
 982 fermions. Currently it does not affect the partial width of the
 983 channels, which is only based on the above parameters.
 984 <br/><code>option </code><strong> 0</strong> : isotropic decays.
 985 <br/><code>option </code><strong> 1</strong> : assuming the <i>H^0(H_2)</i> is a pure scalar
 986 (CP-even), as in the MSSM.
 987 <br/><code>option </code><strong> 2</strong> : assuming the <i>H^0(H_2)</i> is a pure pseudoscalar
 988 (CP-odd).
 989 <br/><code>option </code><strong> 3</strong> : assuming the <i>H^0(H_2)</i> is a mixture of the two,
 990 including the CP-violating interference term. The parameter
 991 <i>eta</i>, see below, sets the strength of the CP-odd admixture,
 992 with the interference term being proportional to <i>eta</i>
 993 and the CP-odd one to <i>eta^2</i>.
 994
 995
 996 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsH2:etaParity &nbsp;</strong>
 997  (<code>default = <strong>0.</strong></code>)<br/>
 998 The <i>eta</i> value of CP-violation in the
 999 <code>HiggsSM:parity = 3</code> option.
1000
1001
1002 <p/><code>mode&nbsp; </code><strong> HiggsA3:parity &nbsp;</strong>
1003  (<code>default = <strong>2</strong></code>; <code>minimum = 0</code>; <code>maximum = 3</code>)<br/>
1004 possibility to modify angular decay correlations in the decay of a
1005 <i>A^0(H_3)</i> decay <i>Z^0 Z^0</i> or <i>W^+ W^-</i> to four
1006 fermions. Currently it does not affect the partial width of the
1007 channels, which is only based on the above parameters.
1008 <br/><code>option </code><strong> 0</strong> : isotropic decays.
1009 <br/><code>option </code><strong> 1</strong> : assuming the <i>A^0(H_3)</i> is a pure scalar
1010 (CP-even).
1011 <br/><code>option </code><strong> 2</strong> : assuming the <i>A^0(H_3)</i> is a pure pseudoscalar
1012 (CP-odd), as in the MSSM.
1013 <br/><code>option </code><strong> 3</strong> : assuming the <i>A^0(H_3)</i> is a mixture of the two,
1014 including the CP-violating interference term. The parameter
1015 <i>eta</i>, see below, sets the strength of the CP-odd admixture,
1016 with the interference term being proportional to <i>eta</i>
1017 and the CP-odd one to <i>eta^2</i>.
1018
1019
1020 <p/><code>parm&nbsp; </code><strong> HiggsA3:etaParity &nbsp;</strong>
1021  (<code>default = <strong>0.</strong></code>)<br/>
1022 The <i>eta</i> value of CP-violation in the
1023 <code>HiggsSM:parity = 3</code> option.
1024
1025
1026 </body>
1027 </html>
1028
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